% % 'slide.tex' created: Fri Mar 28 16:37:10 CET 2003 % % Developed by Lubomir Host 'rajo' % Copyright (c) 2003 Platon SDG % Licensed under terms of GNU General Public License. % All rights reserved. % % $Platon$ %\documentclass[a4paper,12pt]{article} \documentclass[a4paper,oneside]{article} \usepackage [slovak]{babel} \usepackage [latin2]{inputenc} \usepackage {fontenc} \usepackage {t1enc} \usepackage {floatflt} \usepackage {fancyhdr} \usepackage {amsfonts} % Definicia makier je v zvlastnom subore \usepackage {diplomovka} % Delenie casto pouzivanych slov \input hyphenation.tex \title{\Huge \textbf{Metóda Monte Carlo vo fyzike \\ nízkoteplotnej plazmy}} \author{\huge Ľubomír Host \\ \huge Prof.~RNDr.~Viktor~Martišovitš,~DrSc.} \pagestyle{empty} \begin{document} \textbf{\large Errata} %\footnotesize \scriptsize \begin{tabular}{p{1.0cm}|p{6cm}|p{6cm}} \textbf{strana} & \textbf{chybne} & \textbf{správne} \\ \hline & \guillemotleft zväčšený pravý okraj\guillemotright \\ ii & \dots prehlasujem\dots & \dots vyhlasujem\dots \\ 2 & \dots a~vnúroných síl. & \dots a~vnútorných síl. \\ & \dots Vlasovovej rovnice sa nazývajú Vlasovove kódy. & \dots Vlasovovej rovnice, sa nazývajú Vlasovove kódy. \\ & \dots použitelná \dots & \dots použiteľná \dots \\ & \dots dosiahnuť použítím \dots & \dots dosiahnuť použitím \dots\\ 3 & \dots prinaša \dots & \dots prináša \dots\\ & Simulačná metóda, ktorú sme použili považuje \dots & Simulačná metóda, ktorú sme použili, považuje \dots \\ & Makroskopické parametre ako je driftová rýchlosť, distribučná funkcia a~entropia sú získavané & Makroskopické parametre, ako je driftová rýchlosť, distribučná funkcia a~entropia, sú získavané \dots\\ 4 & Jendná \dots & Jedná \dots \\ & \dots ustáleniu pomerov závisí \dots & \dots ustáleniu pomerov, závisí \dots\\ 5 & \guillemotleft upravené zarovnávanie tabuľky\guillemotright \\ 7 & \dots nepoužitelný. Ako použitelný \dots & \dots nepoužiteľný. Ako použiteľný \dots \\ & \dots procesov ako je radioaktívny \dots & \dots procesov, ako je radioaktívny \dots\\ 8 & \dots potom prebieha následovne (viď. obrázok 2.2): & \dots potom prebieha nasledovne (viď. obrázok 2.2): \\ 9 & \dots a~koštantnej \dots & \dots a~konštantnej \dots \\ & kde $n$ je koncentácia \dots & kde $n$ je koncentrácia \dots \\ 11 & \dots môžme vyjadriť ako \dots & \dots môžeme vyjadriť ako \dots \\ 12 & $\displaystyle\varphi(u, \infty) = \sqrt{\frac{2}{\pi}} \Theta(u) e^{-\frac{1}{2}u^2}$ & $\displaystyle\varphi(u, \infty) = \sqrt{\frac{2}{\pi}} \Theta(u) e^{-\frac{1}{2}u^2}.$ \\ 13 & \dots nachádzať v čase $t$ je daná \dots & \dots nachádzať v čase $t$, je daná \dots \\ 14, 17, 18, 19, 20, 22, 23, 33 & Kedže \dots & Keďže \dots \\ 16 & $\displaystyle\frac{K_vK_t}{K_x} = 1.$ & $\displaystyle\frac{K_vK_t}{K_x} = 1$ \\ & $\displaystyle\alpha = \frac{aK_t^2}{K_x} = \frac{a \<\lambda>}{v_T^2}$ & $\displaystyle\alpha = \frac{aK_t^2}{K_x} = \frac{a \<\lambda>}{v_T^2}.$ \\ 18 & \dots výpíše \dots & \dots vypíše \dots \\ & \dots veľa krát, \dots & \dots veľakrát, \dots \\ 19 & \dots bez toho aby \dots & \dots bez toho, aby \dots \\ & \dots do ďalšej zrážky je generovaná \dots & \dots do ďalšej zrážky, je generovaná \dots \\ & $\displaystyle F(x) = \Int_0^x \frac{1}{\<\lambda>} e^{-\frac{x}{\<\lambda>}} = \cdots$ & $\displaystyle F(x) = \Int_0^x \frac{1}{\<\lambda>} e^{-\frac{\xi}{\<\lambda>}} d\xi = \cdots$ \\ & \dots predpoladal, \dots & \dots predpokladal, \dots \\ & \dots do nasledujúcej zrážky beží prvá \dots & \dots do nasledujúcej zrážky, beží prvá \dots \\ 20 & \dots nastala zrážka sú označené \dots & \dots nastala zrážka, sú označené \dots \\ 21 & \dots v~ľubovolnom \dots & \dots v~ľubovoľnom \dots \\ & \dots zobrazené na obrázku 3.2. & \dots zobrazené na obrázku 3.2-a až 3.2-c. \\ & V~grafe 3.2 \dots & V~grafoch 3.2-a až 3.2-c \dots \\ 22 & \dots dosiahla maximum a~teda \dots & \dots dosiahla maximum, a~teda \dots \\ & $\displaystyle \cdots = \Int_{-\infty}^{\infty} \varphi(u, \infty) \ln\varphi(u, \infty) \d u = \cdots$ & $\displaystyle \cdots = - \Int_{-\infty}^{\infty} \varphi(u, \infty) \ln\varphi(u, \infty) \d u = \cdots$ \\ 23 & \dots jednoduchu \dots & \dots jednoduchou \dots\\ & \dots dôvodom nemožno \dots & \dots dôvodov nemožno \dots \\ 24 & \dots dobré vidieť \dots & \dots dobre vidieť \dots \\ & \dots stavu a~preto \dots & \dots stavu, a~preto \dots \\ & \dots rýchlosti ak počiatočná rýchlosť \dots & \dots rýchlosti, ak počiatočná rýchlosť \dots \\ 25 & \dots $v_{drift} = \cislo 891.05 \; E^{1/2}$ \dots & \dots $v_{drift} = \cislo 891.05 \; \alpha^{1/2} \m.\s^{-1}$ \dots \\ & \dots $v_{drift} = \cislo 891.05 \; E^{\cislo 0.668}$. & \dots $v_{drift} = \cislo 891.05 \; \alpha^{\cislo 0.668} \m.\s^{-1}$. \\ & \dots získavana \dots & \dots získavaná \dots \\ & $\displaystyle v_{drift} = v(\alpha = \cislo 1.0) \; E^{a},$ & $\displaystyle v_{drift} = v(\alpha = \cislo 1.0) \; \alpha^{a},$ \\ 26 & \dots nemôžme \dots & \dots nemôžeme \dots \\ & \dots energiu a~teda \dots & \dots energiu, a~teda \dots \\ & Môžme \dots & Môžeme \dots \\ & \dots pásma a~tak \dots & \dots pásma, a~tak \dots \\ 27 & Vplyp koeficientu $\beta$ \dots & Vplyv koeficientu $\beta$ \dots \\ & \dots k~ovlypneniu priebehu. & \dots k~ovplyvneniu priebehu. \\ & \dots môžme \dots & \dots môžeme \dots \\ 30 & \dots kedže zobarzenie \dots & \dots keďže zobrazenie \dots \\ 31 & Distribučná funkcia. & Distribučná funkcia iónov hélia ($\mathrm{He}-\mathrm{He}^+$) pri teplote $T = 300\Kelvin$. $\alpha = \cislo 1.0$, počet simulovaných iónov $N = \cisloexp 5.0^5$. Bezrozmerná škála. \\ 32 & \dots kedže \dots & \dots keďže \dots \\ & \dots porovnatelné \dots & \dots porovnateľné \dots \\ & \dots narozdiel \dots & \dots na rozdiel \dots \\ & To, že práva \dots & To, že práve \dots \\ & \dots elektrického poľa bolo dokázané \dots & \dots elektrického poľa, bolo dokázané \dots \\ \end{tabular} \end{document} % vim: ts=4 tw=130 % vim600: fdl=0 fdm=marker fdc=3 fmr=/*,*/